笼型转子的极数
图5．22 笼型转子导条中电动势、电流的分布及形成的磁极
图5．22（a）表示某一瞬间笼型转子导条电动势
和磁动势F2的空间分布波。图中Bm表示气隙中旋转的基波磁通密度波，其转速为n1；转子的转速为n，则旋转磁场以Δn=n1-n=sn1的转速切割转子导条感应出电动势。由于导条的空间位置不同，e=Blv，每根导条中电动势瞬时值的大小也不同。因此，在同一瞬间，按照每根导条中电动势的大小沿着转子圆周方向所得出的空间分布波与磁通密度分布波Bm是同波形、同相位的。
导条中的电流取决于导条中的电动势和导条、端环的阻抗。设导条和端环两者的等效阻抗角为ψ2。则每根导条中感应的电流在时间上将滞后于该导条中的电动势ψ2相位角。同样，由产生的磁动势F2的波形也与磁通密度分布波Bm是同波形、相位上滞后ψ2角如图5．22（b）所示。
根据上述的电流波，即可画出转子各导条中的电流分布情况，如图5．22(c)所示。可见，二极电机的气隙磁场在导条中感应出的电流分布也形成二极，若气隙磁场为四极，则导条感应的电流分布也为四极。由于气隙磁场的极数取决于定子绕组的极数，故得结论：笼型转子本身没有特定的极数，它完全取决于定子绕组的极数，也就是气隙磁通基波的极数，并自动与其保持相等，而与转子导条的数目无关。